Discrete and Continuous Models and Applied Computational ScienceDiscrete and Continuous Models and Applied Computational ScienceDiscrete and Continuous Models and Applied Computational Science2658-46702658-7149Peoples' Friendship University of Russia named after Patrice Lumumba (RUDN University)8223ArticlesСтатьиResearch ArticleSearches for a dineutron in the nd → p( nn) charge-exhcange process at enegry T n = 0.5∇⋅2.0 GeVПоиск динейтрона в процессе nd → p( nn) перезарядки при энергии T n = 0.5∇⋅2.0 ГэВShindinR AШиндинРоман АлександровичVeksler and Baldin Laboratory of High EnergiesЛаборатория физики высоких энергийromanshindin@yandex.ruGurievD KГурьевДмитрий КонстантиновичVeksler and Baldin Laboratory of High EnergiesЛаборатория физики высоких энергийgurdm@yahoo.comLivanovA NЛивановАлексей НиколаевичVeksler and Baldin Laboratory of High EnergiesЛаборатория физики высоких энергийlivanov@lhe.jinr.ruYudinI PЮдинИван ПавловичVeksler and Baldin Laboratory of High EnergiesЛаборатория физики высоких энергийyudin@jinr.ruJoint Institute for Nuclear ResearchОбъединённый институт ядерных исследований150420154NO4 (2015)№4 (2015)748108092016Copyright ©; 2015, Шиндин Р.А., Гурьев Д.К., Ливанов А.Н., Юдин И.П.2015Шиндин Р.А., Гурьев Д.К., Ливанов А.Н., Юдин И.П.http://creativecommons.org/licenses/by/4.0https://journals.rudn.ru/miph/article/view/8223Our measurements of differential cross-sections of both np ‎→‎ pn elastic and nd ‎→‎ p(nn) quasielastic charge-exchange reactions under 0∘ over the energy range Tn = 0.5∇⋅2.0 GeVallowed to define the ration Rdp between them and it separates two Flip and Non-Flip parts of the free np ‎→‎ pn process using the Dean theorem. The main idea of this theorem calculations is based on the Pauli principle for two slow neutrons in the final state that allowed to express the quantitative difference between the elastic and quasielastic np-reactions. However they should also differ in their quality because the deuteron is converted to the nn-pair and the nd-interaction becomes non absolutely elastic. In the first view we can take into account the binding energy ɛ ≈ 2.3 MeV but this simple correction can not explain all features which are observed in the momentum spectrum of the secondaries protons. We need to suppose that two slow neutrons in the final state form the intermediate system which has own distribution of internal Fermi momentum and it cannot be described by the suitable Hulthen expression or using other approaches for deuteron. Also it cannot be explaned by the hypoteisis of quasi particle dineutron with mass about of 2 mn.Наши результаты по измерению дифференциальных сечений упругой np ‎→ pn и квазиупругой nd ‎→ p(nn) реакций перезарядки при рассеянии вторичных протонов под нулём в диапазоне энергий Tn = 0.5∇⋅2.0 ГэВ позволили определить их отношение Rdp и с помощью теоремы Дина разделить Flip и Non-Flip части дифференциального сечения свободного процесса np ‎→‎ pn под нулевым углом. Главную роль здесь играет принцип запрета Паули для двух медленных нейтронов и количественное отличие упругой и квазиупругой np-реакций. Однако они различаются и качественно, поскольку в реакции nd ‎→‎ p(nn) дейтрон переходит в пару нейтронов, и взаимодействие не является абсолютно упругим. Для учёта неупругости оказалось недостаточно внести поправку на энергию связи ɛсв = 2.3 МэВ. Это приводит к предположению, что два нейтрона переходят в некоторое промежуточное состояние, со своим собственным распределением по импульсам Ферми, которое не совпадает ни с решением Хюльтена для дейтрона, ни с гипотезой о существовании динейтрона с массой порядка 2 mn.charge-exchangequsielastic reactiondineutronbinding energyFermi-momentumHulthen expressionперезарядкаквазиупругая реакциядинейтронэнергия импульса Фермивыражение Хюльтена1.Lehar F. et al. The Movable Polarized Target as a Basic Equipment for High Energy Spin Physics Experiments at the JINR-Dubna Accelerator Complex // Nucl. Instr. Meth. A. 1995. Vol. 356. Pp. 58-61.2.Dean N.W. Inelastic Scattering from Deuteron in the Impulse Approximation // Phys. Rev. D. 1972. Vol. 5, No 11. Pp. 2832-2835.3.Разделение дифференциального сечения перезарядки на Flip и Non-Flip части при энергии T. =0.5. 2.0 ГэВ / Р.А. Шиндин, Д.К. Гурьев, А.А. Морозов и др. // Письма в ЭЧАЯ. 2011. Т. 8, № 2 (165). С. 157-168.4.Neutron Spectra at 0. from p-p and p-d Collisions at 647 and 800 MeV Incident Energies / C.W. Bjork, P.J. Riley, B.E. Bonner et al. // Phys. Lett. 1976. Vol. B, No 63. Pp. 31-34.5.Quasielastic charge exchange in 2H > at 794 MeV / B.E. Bonner, J.E. Simmons, J.M. Wallace et al. // Phys. Rev. 1978. Vol. C, No 17. Pp. 664-670.6.Hulth.en L., Sugavara M. The Two-Nucleon Problem // Structure of Atomic nuclei in ENCYCLOPEDIA OF PHYSICS. / Ed. by S. Flugge. Springer-Verlag, Berlin, 1957. Vol. 39. Pp. 32-33, 76, 92.7.Atanasov I., Sitnik I.M. et al. The Measurements of the Polarization Transfer Coefficient in (d,p) Reaction at Fixed Proton Momentum of 4.5 GeV/c and the Deuteron Momentum in Range 6.0-9.0 GeV/c // 11th Int. Seminar on High Energy Phys. Problem / Ed. by A.M. Baldin, V.V. Burov; JINR. Dubna: 1994. P. 443.