Alkhalil N. - student of Nonlinear Analysis and Optimization Department of Peoples’ Friendship University of Russia (RUDN University)
Альхалиль Нисрин Хамадех - студент кафедры нелинейного анализа и оптимизации РУДН
Almohammad Kh. - student of Nonlinear Analysis and Optimization Department of Peoples’ Friendship University of Russia (RUDN University)
Алмохаммад Халиль - студент кафедры нелинейного анализа и оптимизации РУДН
In this paper we study differential properties of convolutions of functions with kernels thatgeneralize the classical Bessel-Macdonald kernels ... The theory ofclassical Bessel potentials is an important section of the general theory of spaces of differentiablefunctions of fractional smoothness and its applications in the theory of partial differentialequations. The properties of the classical Bessel-Macdonald kernels are studied in detail in thebooks of Bennett and Sharpley, S. M. Nikolskii, I. M. Stein, V. G. Mazya. The local behavior ofthe Bessel-Macdonald kernels in the neighborhood of the origin is characterized by the presenceof a power-type singularity ||-. At infinity, they tend to zero at an exponential rate. Therecent work of M. L. Goldman, A. V. Malysheva, and D. Haroske was devoted to the investigationof the differential properties of generalized Bessel-Riesz potentials.In this paper we study the differential properties of potentials that generalize the classicalBessel-Riesz potentials. Potential kernels can have nonpower singularities in the neighborhoodof the origin. Their behavior at infinity is related only to the integrability condition, so thatkernels with a compact support are included. In this connection, the spaces of generalized Besselpotentials generated by them belong to the so-called spaces of generalized smoothness. The casewith the satisfied criterion for embedding potentials in the space of continuous bounded functionsis considered. In this case, the differential properties of the potentials are expressed in termsof the behavior of their module of continuity in the uniform metric. Criteria for embedding ofpotentials in Calderon spaces are established and explicit descriptions of the module of continuityof potentials and optimal spaces for such embeddings are obtained in the case when the basespace for potentials is the Lorentz weight space. These results specify the general constructionsestablished in previous works.
В работе изучаются дифференциальные свойства свёрток функций с ядрами, обобщающими классические ядра Бесселя-Макдональда.. Теория классическихпотенциалов Бесселя является важным разделом общей теории пространств дифференцируемых функций дробной гладкости и её приложений в теории дифференциальныхуравнений в частных производных. Свойства классических ядер Бесселя-Макдональда подробно изучены в книгах Беннетта и Шарпли, С. М. Никольского, И.М. Стейна, В.Г. Мазьи.Локальное поведение ядер Бесселя-Макдональда в окрестности начала координат характеризуется наличием особенности степенного типа ||-. На бесконечности они стремятсяк нулю с экспоненциальной скоростью. Исследованию дифференциальных свойств обобщённых потенциалов Бесселя-Рисса были посвящены недавние работы М. Л. Гольдмана,А. В. Малышевой и Д. Хароске.В данной статье изучаются дифференциальные свойства потенциалов, обобщающихклассические потенциалы Бесселя-Рисса. Ядра потенциалов могут иметь нестепенныеособенности в окрестности начала координат. Их поведение на бесконечности связанолишь с условием интегрируемости, так что в рассмотрение включены и ядра с компактнымносителем, В связи с этим порождённые ими пространства обобщённых потенциалов Бесселяотносятся к так называемым пространствам обобщённой гладкости. Рассмотрен случай когдавыполнен критерий вложения потенциалов в пространство непрерывных ограниченныхфункций. В этом случае дифференциальные свойства потенциалов выражены в терминахповедения их модулей непрерывности в равномерной метрике. Установлены критериивложения потенциалов в пространства Кальдерона и получены явные описания модулейнепрерывности потенциалов и оптимальных пространств для таких вложений в случае,когда базовое пространство для потенциалов есть весовое пространство Лоренца. Этирезультаты конкретизируют общие конструкции, установленные в предыдущих работах.