Discrete and Continuous Models and Applied Computational ScienceDiscrete and Continuous Models and Applied Computational ScienceDiscrete and Continuous Models and Applied Computational Science2658-46702658-7149Peoples' Friendship University of Russia named after Patrice Lumumba (RUDN University)15589ArticlesСтатьиOn Possible Types of Majorana's ParticlesО возможных типах майорановских частицKosmachevO SКосмачёвО СJoint Institute for Nuclear ResearchОбъединённый институт ядерных исследований-GusevA AГусевА АJoint Institute for Nuclear ResearchОбъединённый институт ядерных исследований-Joint Institute for Nuclear ResearchОбъединённый институт ядерных исследований150620082NO2 (2008)№2 (2008)919920032017Copyright ©; 2008, Космачёв О.С., Гусев А.А.2008Космачёв О.С., Гусев А.А.http://creativecommons.org/licenses/by/4.0https://journals.rudn.ru/miph/article/view/15589Equations for two types of leptons are obtained. These leptons are singlets, i.e. they have not antiparticles. Either of the singlet equations is formed on the base of only one connected component (out of four possible) of the Lorentz group. Therefore these equations are non invariant under any discrete transformation such as space reflection, time reversal and their product. These properties are the most essential difference with respect to another leptons. Interactions with the singlet participation may be singled out for understanding a violation of the P- and T-invariance on a microscopic level. Найдены уравнения для двух типов лептонов, которые являются синглетами, т.е. частицами, не имеющими античастиц. Каждое синглетное уравнение формируется на основе только одного (из четырёх возможных) компонента связности группы Лоренца. Поэтому данные уравнения не инвариантны относительно любого из дискретных преобразований таких, как пространственное отражение, обращение времени и их произведения. Это свойство синглетных состояний является наиболее существенным отличием по сравнению с другими лептонами. Взаимодействия с участием синглетов могут оказаться выделенными для понимания нарушения P- и T-инвариантности на микроскопическом уровне. нейтринонеприводимые представления конечных группмайорановские частицы1.Majorana E. Teoria simmetrica dell ellettrone e del positrone // Il Nuovo Cimento. - Vol. 14. - 1937. - P. 171.2.Dirac P. A. M. The Quantum Theory of the Electron // Proc. Roy. Soc. A. - Vol. 117. - 1928. - P. 610.3.Космачёв О. С. Ковариантная формулировка волнового уравнения для дублета массивных нейтральных лептонов. - Препринт ОИЯИ, Р4-2003-127, Дубна. - 2003.4.Космачёв О. С. Физическая интерпретация некоторых групповых алгебр // Письма в ЭЧАЯ. - Т. 1, № 5. - 2004. - С. 50-57.5.Космачёв О. С. Об инвариантах уравнений типа Дирака. - Препринт ОИЯИ, P2-2002-217, Дубна. - 2002.6.Космачёв О. С. Волновое уравнение для квартета нейтрино // Письма в ЭЧАЯ. - Т. 1, № 5. - 2004. - С. 58-65.7.Наймарк М. А. Линейные представления группы Лоренца. - М.: ФМ, 1958. - 88 с8.Lomont J. S. Applications of Finite Groups. - New York, London: Academic Press, 1959. - 51 p.9.Паули В. Общие принципы волновой механики. - М.: ГТТИ, 1947. - 251 с.